с
густостию и теплом
близлежащего воздуха. И понеже силу густость в части воздуха можно рассудить
по отстоянию ее от тела кометы, а степень тепла — по слоям, на которые мы
разделили атмосферу в рассуждении Солнца, то надобно только нам
исследовать, какое
расстояние от тела имеет данная часть воздуха в рассуждении близлежащего и в
котором слою находится. Мы хотим исследовать по сим обстоятельствам
вышепомянутое действие. Пускай в s, q, г [рис. 6] будут три части
воздуха, которые лежат одна
подле другой непосредственно, от тела отстоят равно и, следовательно, ту же
густость имеют. Но они должны лежать в разных слоях: s — в нижнем, q— в
среднем, г — в верхнем, и для того
упругость в s больше, нежели в q, в q больше, нежели в г, следовательно,
воздух q может
из q
к г расшириться, однако из q к s распространиться не может. Сверх
того, воздух q в линей еі по обеим сторонам окружен воздухом, то есть в t и
ѵ, из которых t от q к а, или к телу, гуще, напротив
того, ѵ оч
q к е реже. Сии части воздуха равно
от Солнца согреваются, для того что они лежат в одном слою. Таким
образом, упругость
в воздухе t есть
больше, нежели в q, в q больше, нежели в ѵ; следовательно, воздух q может
распространяться только кг», а не к і. Посему понуждает он себя, чтобы
распространиться от^кгиот^кг; в одно
время; для того действительное расширение воспоследовать должно по средней
дирекции, например от q к х. В сей стороне (то есть от q к х) найдет
расширяющийся воздух q, сверх того, другой воздух, который
отстоит от тела кометы дале, нежели оный, и, сверх того, лежит в больше
отдаленном слою и оттого имеет меньшую упругость, нежели воздух
q; следовательно, воздух q должен не токмо тем сильнее по
qx распространяться, но и
действительное движение по сей дирекции воспоследует, для того что к qx нет
никакого сопротивления, когда
показанным образом упругость по qx лежащего воздуха для обеих причин тем больше
убывает, чем
он выше отстоит от q к х. Что здесь о воздухе q