предложено, тое же
может и о
каждом другом подобным образом быть доказано; для того и на другой стороне
тела часть воздуха, например в у, кверху по косой дирекции yz двигаться
долженствует. Из
сего явствует, для чего из паров состоящие столпы в фигурах 1 рисунка по обеим
сторонам тела по косой дирекции восходили, то есть для того, что воздух в сей
стороне встал из атмосферы и плавающие в нем пары взял с собою. Из сего же
основания можно легко усмотреть, для чего видимая атмосфера кверху, то есть к
mg и nh, распространяется. Для воздуха
в нижней атмосфере, который лежит внизу у тела к Солнцу, например в
а, присовокупим
мы к прежнему толкованию некоторое изъяснение. Он должен для великой своей
густости по xd от тела прочь к Солнцу распростираться, для того что
он лежит ближе у тела, нежели воздух, стоящий между ас?; однако сие действие
будет несколько умалено, для того что он к d найдет воздух, который хотя и
реже, однако имеет больше упругости, затем что он лежит ближе к
Солнцу, нежели
а. Сверх того, воздух а досягает по обеим сторонам тела к а и Ь до другого
воздуха, который
имеет с ним равную густость, однако ради дальнейшего отстояния от Солнца не
имеет такой упругости; для того и воздух а должен себя принуждать, чтобы
Распространиться к ab. Итак, часть оного, которая лежит к а, будет
распространяться по середней дирекции например cß* а другая часть лежащая ближе
к Ь% станет расширяться по дирекции
аГ равным образом воздух в о по середней дирекции например L, воздух
в е по е„ распространится откуду
явствует что из сих сложенных распространений' воспоследует криволинейное
движение которое сперва прочь от тела к Солнцу происходит а потом вскоре от сей
дирекции станет от часу больше склоняться и по обеим cTODOHaM тела квеюхѵ
восхолить начнет Пѵскай
теперь тело кометы вместе действует. Понеже оно на нижней части ппи а от Солнпа
весьма согпелоеь и лая того лежашемѵ пои нем воздуху
большую упругость чрез свое тепло сообщает,