нежели бы он один от
Солнца
получить мог, то должно от сего распространение густейшего воздуха при а прочь
от тела к d быть
больше прежнего. Итак, понеже действие тела соединено с тою причиною, по
которой мы доныне расширение воздуха а ради его большей густости, не приняв
тела в помощь, рассуждали, для того прежнее истолкование, равно как и прежде,
еще здесь вместно, только ныне воздух дале прочь от тела к d восходит, пока
он по обеим
сторонам тела устремится в криволинейное движение. Снесем только сие
рассуждение
с фигурами 1 рисунка, то найдем мы в них основание, для чего пары внизу у
тела в чувствительной от него дальности собирались и потом как при самом теле,
так и в большем от него отдалении, по обеим сторонам искривившись, кверху
восходили.
Станем еще далее
исследовать
восхождение воздуха с находящимися в нем парами в вышнюю атмосферу кометы и
для примеру посмотрим снова на часть воздуха q. Когда она встает по дирекции
qx, то найдет ради большого
отстояния от тела завсегда воздух, который ее реже; следовательно, не может
она ради своей упругости удержать при себе прежней густости, но должна помалу
принять редкость того воздуха, сквозь который она проходит. А оттого
происходит, что за нею восстающий густейший воздух не может толь скоро ей
последовать, для того что оная часть должна довольно распространиться, чрез
что следующий воздух первого от часу больше к движению понуждает, как он между
тем сам сильнее согревается и получает больше упругости. Итак, понеже сие
бывает в каждом другом восходящем воздухе, который прежде был ближе у тела
и, следовательно,
имел большую густость. Того ради явствует: 1) что целая река воздуха, с
атмосферу шириною, на верх оныя восходит и движение ее ради беспрестанного
понуждения, которое происходит от упругости последующего воздуха, очень
скорее становится; 2) что только распространившийся и очень редкий воздух
приходит к вышним пределам атмосферы и там про