то
явствует из законов сложенного движения; ибо движимое тело тем больше от
первой своей дирекции совращается, чем сильнее есть совращающая причина. Итак,
чтобы доказать и здесь согласие теории, то должно нам только
отведать действие Солнца в разных слоях в кометной атмосферы,
как мы прежде сего об ней рассуждали. Солнце согревало сии слои разным
образом, то есть, которые лежат ближе к Солнцу, те больше, а которые
дале, те
меньше тепла получали; и от сей разности тепла произошла разность упругости
воздуха в разных слоях, ибо в верхних меньшая, а в нижних большая
упругость находилась. Посему, когда разность тепла в разных слоях в одно
время есть больше, нежели в другое, тогда должна быть и в упругости
большая разность; следовательно, в другое время надлежит произойти
сильнейшему движению. Итак, понеже доказать можно, * что в разных
слоях атмосферы большая разность в тепле, от Солнца
получаемом, бывает, когда
комета есть близ Солнца, нежели как оная ^ИС- 7. стоит от него
далече, потому
видеть можно, что и в сем случае теория тое подает, чего от ней
требовать можно, ежели она притом справедлива.
* Пускай будет в S Солнце [рис. 7]; ED— расстояние двух слоев
в
кометной атмосфере, когда она в рассуждении Солнца стоит в Е; ВА пусть будет
расстояние ее слоев,
когда комета от Солнца отдалена расстоянием BS, так что ED = ВА. Здесь должно
показать, что
разность тепла в Е и D больше ли есть, как разность
тепла в В и А, когда ES есть меньше, нежели BS. Мы назовем каждого места
тепло С и назначим присовокупленное
место так, чтобы CA тепло в А, CD тепло в D значило и так далее. Понеже
тепла в разных местах имеют между собою такую пропорцию, как густости в них
находящихся солнечных лучей, а сии, как квадратные числа расстояний мест от
Солнца обратно, потому С В : CA = SA"2 : SB2 и
CE:CD = SD1: SEK Пусть будет SA = a, SB =
= b, SD-f, SE=g, то будет
СВ:СА =
а*:Ь* СЕ : CD■=P :
